Figure 7b alakulását mutatja az átlagos vastagság (kisebb méret) és átmérő (fő dimenzió) a δ fázis csapadékot 700 ◦C, mint az idő függvényében. A vastagság és az átmérő hasonló tendenciát mutat, kezdeti gyorsnövekedéssel, majd fokozatosnövekedéssel. A hőkezelés végére az átlagos vastagság és átmérő 34 ± 2nm és 154 ± 7nm. Ezek az értékek szignifikánsan kisebbek, mint az AM IN625 AM IN625-ből 870 ° C-on, ahole Az átlagos vastagság és átmérő 52 ± 5nM és 961 ± 94nm, ismételten [21], ismét a 700 ° C-on szignifikánsan lassabb csapadék kinetikára mutat. Az összefüggésben tipikus maradó feszültség hőkezelés után egy-hour hőkezelést 870 ◦C, az átlagos vastagsága és átmérője 45 ± 4nm-es és 424 ± 40nm, illetve [21]; miután egy két-hour hőkezelés 800 ◦C, az átlagos vastagsága és átmérője, attól függően, hogy a beépített állapotban, közötti tartományban 61nm és 77nm, és 416nm-en, hogy 634nm-nél, illetve [24]. Más szavakkal, a 700 ° C-os feszültségcsökkentő hőkezelés, amíg 10 órás eredmények δ fázisú csapadékok szignifikánsan kisebbek, mint az AM 625

   

-/\\ t Érdemes megjegyezni, hogy a 870 ° C-on megfigyelt Δ fázisú csapadékok folyamatos durvasztásanem volt látható 700 ° C-on, ami azt sugallja, hogy stabilitást biztosít a 700 ◦C-nél szignifikáns durvasztással szemben, ami valószínűleg a rugalmas energiája A csapadék által körülvett törzs mező [49]. Ez a korlátozottnövekedés a δ fázis folyamán kicsapódik hosszú hőkezelés 700 ◦C azért jelentős, mert a benőtt δ fázis csökkenéséhez vezet törés törzs [50]. Ezenkívül egy újabb felülvizsgálat azt mutatja, hogy a 700 μc-es közvetlen öregedés 24 órán keresztül a legmagasabb jelentett UTS (1222 MPa) is vezet, és a terméserősség (1012 MPa) az AM IN625 esetében, ami azt sugallja, hogy a kisebb csapadék képződése a mechanikai javítását szolgálja Erő [51]./////////&#

800 ◦C és 870 ◦C esetén a Δ fázis kicsapódásának szignifikánsan lassabb csapadékát figyeltük meg, 700 ° C-on . Ésszerűsítése Tapasztalataink szoktuk termodinamikai számítások, hogy megértsük a csapadék kinetikája.

--Az a szimulációk azt feltételeztük, hogy az összes csapadékot gömb alakúak. Azt is feltételeztük, hogy anukleáció a diszlokációkon fordul elő, mert az előzetes interfész segít csökkenteni a NuCleation felületi energiájának csökkentését [52]. Során AM feldolgozó, a compressiontension maradó feszültség ciklusok által indukált lokalizált, extrém fűtési és hűtési körülmények okoznak heterogén eloszlású helyi diszlokáció sűrűségek [53]. Összhangban a korábbi munkával [33], feltételeztük, hogy a diszlokációs sűrűség ≈5 × 1011 m-2. Ez a diszlokáció sűrűsége megfelel az ≈1021 M-3nukleációs hely sűrűségének. A csapadékszimulációhoz δ, γ 00, MC-karbid, μ és σ csapadékot kaptunk, a mátrix fázis γ. Feltételeztük, hogy a határfelületi energiák 20 MJ=m2, 55 MJ/m2, 60 MJ+M2, 200 MJ/m2 és 200 mj&m2 a γ#γ 00, γ-Δ, γ-mc, γ-μ, és γ-σ interfészek. A szimuláció részletei megtalálhatók awher

101; [33] A microsegregáció eredménye, a szomszédos interdendritikus régiók közötti összetételnem egységes. Előző SEM mérések azt mutatták, hogy a másodlagos dendritikus karja távköze, mint

fabricated AM IN625 van ≈300nm [19]. A DiCtra szimuláció azt mutatja, hogy a mikroszegregáció ≈20nm-re korlátozódik az interdendritikus központokból [33]. Más szóval, az átlagos összetétel jó közelítést jelent az újraelosztott készítményhez. A 8. ábra a kísérleti eredmények és a TCprisma előrejelzései közötti összehasonlítást mutatja anévleges kompozícióval. Mivel a szimulációban lévő csappantyúk gömb alakú alakját feltételezzük, a megfigyelt vérlemezke méretét a gyration sugarába (RG) konvertáltuk a RG2

R2

212n12-es közvetlen összehasonlításhoz, ahol101; Az R és D egyHalf az átmérőjű és a vastagság, amint azt a 7b. Ábrán jelentették. A 8A ábrán bemutatjuk, hogy a modell

predicted sugár és az effektív mért Rg követik hasonló kinetikai tendencia a szimulált sugara valamivel kisebb, mint a kísérleti érték, amint azt az a Rg. Amikor szimuláljuk csapadék reakció egy készítmény igazítva dúsított interdendritic régió Szimulációink valamivelnagyobb csapadékok hasonló kinetikus időskálán. Ezért az interdendritikus régiókhoz és a dendritesekhez kapcsolódó szimulált csapadéki sugár súlyozott átlaga várhatóan közelebb kerül a kísérleti értékekhez. 8b ábra azt mutatja, hogy a szimulált időben \\ FÜGGETLEN térfogatú frakciót és a kísérleti térfogathányada, következtében szerzett protokoll részletes korábban, van egy hasonló tendenciát mutattak, kivéve, hogy a kísérleti érték kisebb tényezővel ≈5. Ez az eltérés hasonló a korábban bejelentett eredményekhez, amelyet 800 ◦C és 870 ◦C. Számos tényező hozzájárulhat az mennyiségi különbség, beleértve a feltételezhető gömbi geometria a csapadékot, diszlokáció sűrűség, és egy hőmérséklet

dependence a határfelületi energiát. Ezeknek a fenntartásoknak ellenére, hogy eredményeink továbbra is jó megállapodást jelentenek a szimulációk és a kísérletek között a szimulációk hozzávetőleges jellege között.

\\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n A Δ fázis gyulladásának sugara és kísérleti átlagos sugaraja 700 ° C-on a lágyítási idő függvényében kicsapódik. Itt egy gömb alakú morfológiát vállaltunk a szimuláció csapadékaihoz. Ennek megfelelően, kiszámítottuk a forgási sugara a vérlemezke δ fázist csapadékot alapuló kísérleti ábrán bemutatott értékek a 7b. (B) közötti összehasonlítás a számított és kísérleti térfogathányada a δ fázis csapadékot 700 ◦C, mint az idő függvényében \\n \\n. \\ N \\n \\n \\n \\n